Biophysique
24/10 Sandrine
Aziz Karin Maley
CINETIQUE DES TRANSFORMATIONS
RADIOACTIVES
1.
RAPPELS :
·
Loi de désintégration : N(t) = No.e(-lt) ó ln
(N) =
ln (No) - lt
·
Période : T = ln2/l
·
N(t) = No/2(n) avec n = t/T
2.
FILIATION
RADIOACTIVE :
Cas où : - corps I
radioactif
- corps II radioactif
- corps III stable
Corps I à corps
II à corps
III
l1
l2 l3 = 0
N1,0 N2,0 N3,0
N1(t) N2(t) N3(t)
Remarque : N1(t) +
N2(t) + N3(t) = Cte = N1,0 car à t =
0, N2,0 = N3,0 = 0.
Résolution de N2(t) :
Corps I à corps
II à corps III
Equations :
dN1/dt = -l1.N1(t) (I)
dN2/dt = +l1.N1(t) - l2.N2(t) ó dN2/dt +l2.N2(t) = l1.N1(t)
= l1N1,0.e(-l1t) (II)
dN3/dt = +l2.N2(t) (III)
En multipliant l’équation
II par e(l2.t), puis en résolvant l’équation différentielle ainsi
obtenue, on a alors l’expression de N2(t) :
N2(t) =
l1/(l2-l1).N1,0.(e(-l1.t)-e(-l2.t))
La courbe 2 passe par un
maximum ,quand dN2/dt = 0,soit lorsque
l1.N1(t) = l2.N2(t) (ref II) ó A1(t)
=A2(t).
Calcul de t qui remplit cette condition :
l1.N1(t) = l2.N2(t)
ó l1.N1,0.exp(-l1t) = l2.l1./(l2-l1).N1,0.(exp (-l1t)-exp (-l2t))
ó exp(-l1t) = l2/(l2 - l1).(exp
(-l1t)-exp(-l2t))
óexp (-l1t).[-1+l2/(l2-l1 ) =
exp(-l2t). (l2/( l2-l1)
En prenant le logarithme
néperien de cette expression, on obtient :
-l1t + ln(l1 / (l2-l1)) = -l2t + ln (l2/ (l2-l1))
D’où le résultat:
tm =
ln(l2/l1)/(l2-l1)
Approximations:
Soit corps I à corpsII
avec:T1>>T2
l1<<l2
On considère t>>T1 ,
donc e(-l2t)à0.
On a alors: N2(t) = l1/(l2-l1).N1,0.e(-l1t)
= l1/(l2-l1).N1(t)
d’où :
N2(t)/N1(t)
= l1/(l2-l1) = Cte
Conclusion :
Pour des temps
suffisamment grands, les corps I et II varient ensemble; on parle d’équilibre
de régime entre ces 2 corps.
Exemple :
Mo(99) à
Tc(99m) à Tc(99)
b -
g
T = 66 h T = 6h
Remarque: au bout de 23h,
on elue le Mo pour avoir le Tc99m
3. LES DIFFERENTS TYPES DE TRANSFORMATIONS RADIOACTIVES :
I l existe 3
transformations :
-
transformation
isobarique : b - , b+(émission avec A = Cte), capture électronique.
-
Transformation
par partition : a ( émission de noyau He++), fission.
-
Transformation
g : instantanée, isomérique, conversion interne.
·
Transformation isobarique :
2 cas : nombre de neutrons en excès à b -
nombre de protons en excès à b+
*si le noyau est riche en
neutrons :
n° à p+ +
b -
+ n(
antineutrino )
avec Z à Z+1
X(A,Z) à
X’(A,Z+1)
Il s’agit d’une désintégration spontanée car le corps est instable.
Soit m la masse du noyau de l’atome
correspondant.
Soit M la masse de
l’atome.
Soit mo la masse de
l’électron.
m(A,Z) > m(A,Z+1) + mo
+ mn
En effet m(A,Z) = m(A,Z+1)
+mo +
Ed/c² (la masse de
l’antineutrino est négligeable).
D’où Ed = c².[m(A,Z) – (m(A,Z+1)+mo)] (I)
De plus : M(A,Z) =
m(A,Z) + Zmo
M(A,Z+1) = m(A,Z+1) + (Z+1)mo
En ajoutant Zmo à
l’équation I, on transforme les masses nucléaires en masses atomiques.
Ed(b -) = c².[m(A,Z) + Zmo – ( m(A,Z+1) +
mo + Zmo)]
=
c².(M(A,Z) – M(A,Z+1))
= DM.c²
Ed = DM.c²
Exemple :
Désintégration du
phosphore(Z = 15, A = 32) : P(32,15) à S(32,16) +
b -
M(P32) = 31,98403 uma
M(S32) = 31.98220 uma
D’où DM =
0.00183 uma. Avec 1 uma = 1.66.10(-24)
g.
E(uma) =
1,66.10^(-27).(3.10^(8))²/(1,6.10(-13)) = 932 Mev
Eb = 932.1,83.10(-3) = 1,7 Mev
Spectre continu : E(b) = T(b) + T(n)
1 noyau se
désintègre :T(b) = 1.7 Mev =>
T(n) = 0
T(b) = 0.6
Mev => T(n) = 1,1 Mev
IMPORTANT :
L’énergie maximale de
désintégration de b - (1.7 Mev) permet un parcours maximal du
rayonnement de 8 mm.
*Rayonnement b - : particule légère, chargée.
-
collision avec champ Coulombien, noyau àrayonnement
de freinage
-
collision avec un
électron du milieuàionisation (base de la radiothérapie)
A chaque collision
la trajectoire de l’électron est déviée
perte d ‘énergie de l’électron donc transfert de
l’énergie à la matière.
On définit le transfert
d’énergie par unité de longueur : le TEL.
àTEL b - 1 Mev eau
TEL 250 eV /m
r = 4 mm
a 1 Mev eau TEL
200 Kev
r = 5 µm
Le TEL correspond à une quantité d’énergie linéaire
transférée à la matière par unité de longueur .
· Le parcours du rayonnement b - est de l’ordre de quelques mm
· Le parcours du rayonnement a est de l’ordre de quelques µm donc le rayonnement a est peu
dangereux pour le praticien.
Calcul du TEL :
Dans l’eau, il y a
création d’une paire d’ions avec transfert d’énergie de 34 eV. Il y a émission
d’une particule b - avec T b - après collision et ionisation.
1-Trajectoire déviée
2-diminution de T b - de 34 eV
=> diminution de la vitesse
Si T b -
= 1 Mev cela correspond à (10 ^6) / 34
soit environ 30 000 paires d’ions émis avant l’arrêt.
Comparaison avec a et P pour 1 Mev :
|
b - |
P+ |
a++ |
R(µ) |
4000 |
25 |
5 |
TEL |
10^6 / (4.10^3) |
10^6 / 25 |
10^6 / 5 |
|
250 eV / µ |
40Kev / µ |
200 Kev / µ |
TEL (Kev / µ) |
0.25 |
40 |
200 |
|
|
160 |
800 |
|
|
|
5 |
·
Ionisation spécifique b - ( Is)
TEL = 250 eV / µ
Pour
une paire d’ions, w = 34 eV
Is
= TEL / w
paires d’ions par µ
Is(P)
= 1175 Paire d’ions par µ
Is(a) = 5882 Paire d’ions par µ